同理 ,缝隙间距 d = 20 mm , 3条缝隙散射叠加效果最强时 sin θ可取为 0 , ±3/ 4 ,对应入射方位角 θ为 0°, ±481 6°;缝隙间距 d = 60 mm , 3条缝隙散射叠加效果最强时 sinθ可取为 0 , ±1/ 4 , ±1/ 2 , ±3/
4 , ±1 ,对应入射方位角 θ为 0°,
值得注意的是 :固定入射波长 λ,缝隙间距越大 ,在全入射方位角范围内 ( -90°～90°), 3条缝隙散射能取得最强叠加效果的角度越多 ,即耦合波峰越多 ,图 7中这一现象非常明显。通过式 (5)分析 ,固定缝隙间距 ,波长 λ越小 ,则多缝隙耦合波峰越多。
(2) VV极化条件下 ,参考前面对于单缝隙电磁散射特性的分析 ,由于单个缝隙本身散射较 HH极化弱很多 ,因此 3种不同间距的散射差别难以分辨 ,目前未发现其规律性。
3 结 论
在现有的测试研究基础上 ,对于单缝隙电磁散射随宽度、极化的变化规律、多缝隙电磁散射规律的分析 ,可以得出如下结论 :
(1)
缝隙散射的极化特性。总体来说 HH极化 (入射电场始终垂直于缝隙 )强于 VV极化 (入射电场始终平行于缝隙 ),在缝隙较窄 ( <1/ 2波长)的情况下此特性更明显。
( 2) HH极化下 ,窄缝隙 ( <1/ 4波长 )散射的主要机理是大入射角下 ( -90°～ -60°, 60°～ 90°)缝隙引起的表面波散射 ,宽缝隙 ( >1/ 4波长)散射的主要机理是全角域内的缝隙自身电磁散射。
(3) VV极化下 ,窄缝隙 ( <1/ 4波长 )试件的电磁散射与无缝金属平板接近 ,可以忽略不计 ,宽缝隙 ( >1/ 2波长 )主要散射机理是小入射角内 ( -60°～ -15°, 15°～60°)缝隙自身电磁散射。
(4)
多缝隙电磁散射测试中 ,缝隙间距对整体散射分布的影响 ,可以理解为对各单缝隙散射叠加效果的影响。
Wang Haogang.
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