图 )* )+,激波角随波前气流马赫数 &’和楔面转折角 的变化
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从图 " "看出，在同一 %&数下，转折角 越大，激波角 "也越大。对应于每一个 %&数，有一最大的转折角 ’&(，当转折角超过这个最大值后（ ) ’&(），物体产生的扰动很强，扰动传播速度大于流速，使斜激波离体，所以在曲线上找不到对应的激波角。如前缘曲率半径较大的机翼，对气流阻滞作用强，在其前缘产生脱体激波。从曲线中还可以看出，在同一 角下， %&数越大，激波角 "越小。这种情况类似 %&数增大，马赫角 减小的情况。
*圆锥激波
如果超音速气流流过圆锥，则从圆锥的顶点处开始产生一道圆锥激波，如所示。由于流过锥体时气流是对称于中心轴线，而从圆锥头部沿整个锥面向四面八方均匀散开的，沿着锥面往下游流去，锥体横截面积越来越大，在相同流量下，流线离锥面的距离会越来越小，即流线越来越向锥面靠拢。而二元楔形体，气流只能在上下两个方向转折，同一个 %&数， 相同时，气流流过锥体扰动扩散范围是三元的，因此气流受压缩的程度比楔形弱，即圆锥激波比平面激波弱。这样，所形成的激波角 "锥 + "楔，这是圆锥激波一个特点。圆锥激波的另一个特点是气流流过圆锥激波后，气流方向并不立刻与锥面平行，而是不断改变其事项在小和方向，就是说圆锥激波后的流线是弯曲的，而平面激波后的流线立刻与楔形体有面平行保持一直线。平面斜激波与圆锥激波都是斜激波，这是它们的共同点。只要激波角 "大小与波前马赫 %&给定，那么波后参数是一定的，即 "锥 , "楔时，圆锥激波后的物理能数与平面斜激波后的完全相同。
三、膨胀波
上面讨论了激波，气流通过激波，压力、密度、温度增大，即气流受到了压缩。
超音速气流流过凹角的流动将产生斜激波。这种流动与前述的绕楔形体的流动相类似。可以看到，凹角的顶点 -对气流产生一个扰动，扰动的边界波为激波，波后气流受到 -处转折角 .的影响，气流受到压缩。如果转折角 无限小，则扰动的边界
波将退化为马赫波，是一种弱压缩波。马赫波的倾角为马赫角 , &/0123 %& 。如果
物面有两个连续的微小转折，则将产生两道马赫波。由于压缩波后气流速度与马赫数降低，所以后一道马赫波的马赫角 4将大于前一道波的马赫角，如图 " "5所示。因此，这两道波必然会在气流中某处相交，形成压缩强度较大的波。如果转折点很多，如图 " "5中的 -，6，7.，则最后形成的压缩强度必然很大，这就是激波。如果这些转折点又无限接近，结果形成一个有限大的转折角，则激波将在这个转折角的顶点开始。这再一次说明了激波是无数弱扰动波（压缩）的叠加。超音速气流遇到压缩扰动时，就会产生激波。
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图 " "%无数马赫波叠加成激波
与上述情况相反，超音速气流绕凸角流动时，气流将产生膨胀。如果转折角很
小，则扰传播界面也将是一道马赫波。图中用虚线表示膨胀的马赫波，用实线表示压
缩马赫波。由于气流膨胀后， &，，’降低，速度 (增大，因此波后马赫数增大，即 )*+
, )*。如果壁面有几个转折，则后一道马赫波的马赫角将小于第一道波的马赫角，
即 " , " +, " ..。如果这些转折点无限接近，形成了一个有限大的转折角，则这
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